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01普通电阻率测井


第八章

电阻率测井

电测井是以研究岩石电阻率、电化学活动性和介电常数等电学性质为基础的一系列测井 方法。它可分为电阻率测井、电化学测井、感应测井、激发极化测井和介电常数测井等, 已 广泛用于石油、煤田、金属非金属、水文与工程勘查中。 电阻率测井基于在井中测量被钻孔穿过的矿、岩层的电阻率,并根据电阻率的差异,来 划分钻孔地质剖面,研究和解

决井下的一些地质问题。电阻率测井可分为普通电阻率测井、 侧向测井和微电阻率测井等。

第一节
一、基本概念

普通电阻率测井

普通电阻率测井又称视电阻率测井,它是使用最早、应用较广的电阻率测井方法。 (一)测量原理 根据电场理论,岩石电阻率只有当给岩石供以一定的电流时才能测定,所以在进行电阻 率测井时,必须要有电源、供电线路和测量线路(图 8-1) 。图中,电源和供电电极 A、B 组 成的回路为供电线路,它通过 A 电极供给电流 I,通过 B 电极返回电源, 由此在钻孔内建立 电场。由检流计和测量电极 M、N 组成的回路为测量线路,测量 M 与 N 电极之间的电位差为

?U MN 。

图 8-1 普通电阻率测井的测量原理图

置于井中的电极,称为下井电极;留在地面的电极,称为地面电极。由下井电极组成的 一个可移动但相对位置不变的体系,常称为电极系。测井是在电极系从井底以一定的速度向 井口移动时进行的。在电极系提升过程中,由记录仪测量并绘制 M、N 之间沿井深变化的电位 差曲线,再根据电场与电阻率的关系,可换算成沿井深变化的岩石电阻率曲线。由此可知, 电阻率测井的实质是研究钻井剖面各种不同岩层中电场分布特征。 当不考虑钻孔影响,设电极系周围的介质是电阻率为ρ 的均匀无限各向同性的岩石。考 虑到电极的尺寸远小于电极之间的距离,以及地面电极至电极系的距离远超过电极系长度, 则电极可视为点电极,且地面电极的影响忽略不计。这样普通电阻率测井的理论就简化为计 算点电源在均匀无限各向同性介质中的电场分布问题(图 8-2) ,则该电场中测量电极 M、N 之间的电位差为

125

?U MN ?
并由此得到岩石电阻率为

MN I? 4? AM ? AN

??K

?U MN I

(8-1)

K?
式中

4? AM ? AN MN

K — 电极系系数; I — 供电电流(恒流供电), mA ;

?U MN — 测量电极 M、N 之间的电位差, mV 。

图 8-2

点电源电场

(二)电极系 在电极系中,把连接在同一回路如供电线路或测量线路中的电极叫做成对电极;把电极 系中与地面电极构成同一回路的单独电极叫做不成对电极。将电极系中两个成对电极之间的 距离,称为成对电极的距离;把不成对电极至邻近的成对电极之间的距离,称为不成对电极 的距离。电极系的书写形式为电极在井中自上而下排序的符号串。若需表示电极系的长度, 则可将成对电极和不成对电极之间的距离以米为单位注示在相应的电极符号之间。如图 8-5 的电极系, AM ? 0.5m , MN ? 2m ,则其书写形式为 A0.5M 2 N 。 1.电极系分类 在普通电阻率测井中,按照成对电极和不成对电极之间距离的差异,将电极系分为电位 电极系和梯度电极系两类(表 8-1) 。
表 8-1 电 极 系 分 类

电位电极系

梯度电极系 单极供电 正装 倒装 双极供电 正装 倒装 倒装

类 型

单极供电 正装 倒装

双极供电 正装

126

图 示

电极距 书写形式

AM AMN 单极供 电正装 电位电 极 系

AM NMA 单极供 电倒装 电位电 极 系

AM MAB 双极供 电正装 电位电 极 系

AM BAM 双极供 电倒装 电位电 极 系

AO AMN 单极供 电正装 梯度电 极 系

AO NMA 单极供 电倒装 梯度电 极 系

AO MAB 双极供 电正装 梯度电 极 系

AO BAM 双极供 电倒装 梯度电 极 系

电 极 系 全 名
记录点

不成对电极距离的中点,即 O 点

成对电极距离的中点,即 O 点

1)电位电极系 成对电极的距离远大于不成对电极的距离的电极系称为电位电 极系, 其特点是该电极系测定的电阻率与电位成正比。 即当 MN ?? AM 时, MN ? AN , 由式(8-1) 可得

? ? 4? AM
式中

UM U U ? 4?L M ? K M I I I

(8-2)

L —电位电极系的电极距, L ? AM , m ; K —电位电极系系数, K ? 4? AM ;

U M —M 电极的电位, mV ;
I —供电电流, mA 。 2)梯度电极系 当成对电极的距离远小于不成对电极的距离时,该电极系称为梯度电极
系,其特点是测定的电阻率与电场强度成正比。因 MN ?? AM ,且 MN ? 0 时,式(8-1) 的极限为

??K

E I

(8-3)

K ? 4?L2

L ? AO
式中

L —梯度电极系的电极距, m ; K —理想梯度电极系系数;

E —M、N 中点 O 的电场强度, m V m 。
此外,根据电极系中供电电极的数目,还分为仅有一个供电电极的单极供电电极系和两 个供电电极的双极供电电极系。当成对电极在不成对电极的下方时,称为正装电极系;反之, 当成对电极在上方时,则为倒装电极系。例如, A2M 0.5 N 为单极供电正装梯度电极系;
127

B1.9 A0.1M 为双极供电倒装电位电极系。
在煤田测井中常用 A、M 下井而 B、N 在地面的理想电位电极系。 2.电极系互换原理 根据电学中的互换原理,把供电电极和测量电极的功能对换,即原供电电极与原测量电

?? M,B ? ?? N) , 并保持电极系中各电极的相对位置,则互换后所得电 极相互对换(A ?
阻 率 值 与 原 来 相 同 , 这 种 等 效 作 用 称 为 电 极 系 互 换 原 理 。 例 如 , A1.95 M 0.1N 与 M 1.95 A0.1B 为等效的正装梯度电极系; N 2M 0.1A 与 B 2 A0.1M 为等效的倒装电位电极 系。 但当成对电极的距离 MN 或 AB 足够大时,表 8-3 中的任何一种电位电极系与理想的电 位电极系等效,它们测量的结果都一致。实际上对电位电极系无须区分正装或倒装。 (三)电极系的探测深度 每种测井方法均有其一定的探测范围,探测范围是表征测井方法探测能力的指标之一, 为便于比较,各种方法探测范围应有统一的概念。当某方法探测程度达到其测量结果的贡献 占总贡献的 90% 或 95%时的边界, 称为该方法的探测范围。 探测范围的中心到边界的距离, 称为探测深度或探测半径。当取 90% 贡献时,理论计算表明电位电极系的探测深度为其电 极距的 10 倍;而梯度电极系的探测深度为其电极距的 3 倍。 必须指出,因点电场的电流分 布与周围介质电阻率, 尤其与介质不均匀情况密切有关, 故实际探测深度变化较大。 一般, 电 位电极系探测深度约为 3~5 倍电极距;梯度电极系取 1~2 倍电极距。引入探测范围的概 念之后,普通电阻率测井所得的电阻率可理解为该电极系探测范围内介质的电阻率。 (四)视电阻率 实际上电极系周围的介质并不是均匀无限的,在钻孔中所测得的电阻率并不是岩石的真 电阻率,而是在其探测范围内各介质综合影响的等效电阻率,称为视电阻率,以 ? s 表示,单 位为欧米( ? ? m ) 。其关系式为

?s ? K

?U MN I

(8-4)

其形式与式(8-1)相同。 上述视电阻率值与电极系周围介质(目的层、上下围岩和泥浆等)的电阻率、介质的分 布(如目的层的厚度与产状、钻孔倾斜的顶角与方位、井径) 、电极系的探测范围,以及电极 系在钻孔中的位置等多种因素有关。只有当探测范围相当大使钻孔的影响忽略不计,以及目 的层的厚度超过探测范围时,目的层中心的视电阻率值才近似等于该层的真电阻率;否则, 经校正后才是真电阻率的近似值。

二、普通电阻率测井的基本分析
(一)视电阻率曲线定性分析的理论依据 1.分析的条件 1)梯度电极系和电位电极系的电极距相等,即 L ? AO ? AM 。 2)探测深度,即梯度电极系的探测深度取 2 倍电极距,电位电极系的探测深度取 5 倍电 极距。 2.定性分析的关系式 1)梯度电极系 以理想的梯度电极系为准,因 E ? j MN ? MN ,其视电阻率为

128

?s ?
j0 ?
式中

j MN ? MN j0
I 4?L2

(8-5)

j0 —相电极系置于均匀无限介质时,O 点的电流密度值; j MN 、 ? MN —O 点处实际的电流密度和周围的介质电阻率。

式(8-5)表明, 梯度电极系的视电阻率值主要取决于电极系中 O 点处的电流密度和介质电 阻率,这是定性分析梯度电极系视电阻率曲线变化特性的理论依据。 2)电位电极系 以理想的电位电极系为准,其视电阻率为

? s ? 4? AM
因 M 点的电位为

UM I

(8-6)

U M ? ? dU ?
??

M

I 4?

?

??

j M 1M 2 j0

AM

?M M
1

2

dZ Z2

且有

j0 ? I 4?Z 2
则式(8-10)变为

? s ? AM ?
式中

??

j M 1M 2 j0

AM

?M M
1

2

dZ Z2

(8-7)

? M M —井轴上任意两个无限接近点之间的介质电阻率;
j0 —离 A 电极距离 Z 处的平均电流密度。
由式(8-7)可知,电位电极系视电阻率与 M 电极沿井轴方向至无限远之间的电流密度和 介质电阻率的乘积有关,这是定性分析电位电极系视电阻率曲线的理论依据。 (二)视电阻率理论曲线的定性分析 测井的理论曲线是指在无钻孔存在和忽略其它次要因素影响时,由理论计算所取得的测 井曲线(图 8-3、图 8-4) 。图中,介质均为有两个界面两种电阻率的三层介质,中间层(目
1 2

j M1M 2 —井轴上任意两个无限接近点之间的电流密度;

129

图 8-3 水平层状介质厚层的梯度电极系视电阻率理论曲线图 a—高阻层 ? 2

?1 ? 5 ;

b—低阻层 ? 2

?1 ? 1 5

的层) 为厚度 H, 其电阻率为 ? 2 , 上、 下部围岩电阻率均为 ?1 , 纵轴为深度 h, 横轴为 ? s

?1 。

图 8-4

厚层的电位电极系视电阻率理论曲线图

a—高阻层 ? 2

?1 ? 5 ;

b—低阻层 ? 2

?1 ? 1 5

130

厚层或薄层在测井中是相对于每种测井方法的探测深度而言,凡不小于 2 倍纵向探测深度的 厚度属于厚层,而小于 2 倍纵向探测深度的厚度为薄层。对梯度电极系而言, H ? 4 AO 为 厚层, H ? 4 AO 为薄层;对电位电极系而言,

H ? 10AM 为厚层, H ? 10AM 为薄层。由此 可知,若 AO ? 2.5 AM ,则同一层的厚度影响对
梯度电极系和电位电极系是等效的。对于厚层当电 极系置于层中心时,因上、下部围岩都不在探测范 围之内,无围岩影响,其电场似将电极系置于电阻 率为 ? 2 的均匀无限介质中一样,测得的视电阻率

? s ? ? 2 ;同样,当电极系置于上部或下部围岩中,
且远离分界面时,因不受目的层的影响,其电场与 电极系置于电阻率为 ?1 的均匀无限介质中相同, 所 得的视电阻率 ? s ?
图 8-5 高阻厚层的顶部梯度 ? s 曲线

?1 。此外,对于电极系置于薄

层之中或离分界面较近的目的层中,都需要考虑围 岩的影响。

? t —地层电阻率; ? w —围岩电阻率; ? t ? ? w ; H ? 6 AO
1.梯度电极系 现以高阻厚层顶部梯度电极系的情况为例(图 8-5) ,应用式(8-5)对其曲线作定性分析。 当电极系在底部自下而上提升测量时,因电极系远离底界面,不受高阻层影响,且有 故 ?s ? ?w , 见 ab 段。 随着电极系逐渐移近底界面, 虽仍 ? MN ? ? w , j MN ? j0 ,? MN ? ? w , 但 j MN 因受到高阻层排斥而减小, 使之 ? s ? ? w 且不断降低, 当 O 点移至底界面时达到最小, 形成 ? s 曲线的极小值,该极小值记为 ?
min s

,即 bc 段。当 O 越过底界面进入高阻层时,考虑

到 ? MN 由 ? w 突然猛增到 ? t ,则 ? s 相应跃升为 ? sd ,见 cd 段。随后,O 从 d 点移到 e 点, 电极系 O 和 A 跨在底界面两侧,考虑到上部围岩的影响可以忽略。 由此产生的电场与置于电阻率为

? 平均 的 均 匀 无 限 介 质 中 的 电 场 等 效 , 于 是 有

j MN ? j0 , ? MN ? ? 平均 ,故 de 段的视阻率为常数,形成底界面上侧的平直段,即 ? s ? ? sd ? ?平均 。
因有

?平均 ? 2?t ? w ( ?t ? ? w )

? smin ? sd ? ? w ?t
故得
2 2? w ? ?w ?t ? ? w

? smin ?

继而,A 电极也越过界面与 O 点共处于高阻层内,且仍离顶界面甚远。 此时虽 ? MN ?

?t ,

但随电极系的提升渐渐离开底界面并越来越远,下部围岩对 A 极电流的吸引作用不断减弱,

131

O 点的电流密度 j MN 随之增加,视电阻率 ? s 逐渐上升直至 f 点止,即 ef 段。当电极系置于 高阻层中部 fg 段时,因 H ? 4 AO ,无围岩影响, j MN ? j0 , ? MN ? 部的视电阻率 ? s 等于该层的真电阻率 ? t 。 电极系再度上移并渐趋顶界面时, ? MN 仍为 ? t ,而 O 点的电流密度因上部围岩对电流 的吸引不断加剧,使之由 j MN ? j0 逐渐增大,故视电阻率随之上升,当 O 点移至顶界面时,

?t ,故使高阻厚层中

? s 达到最大。 视电阻率曲线在高阻层顶界面上出现极大值 ?

max s

,如 gh 段。

此后,随着提升的继续,电极系所测得的曲线将先后经历 hi 段、ij 段、jk 段和 kl 段, 其情况分别与前面分析的 cd 段、de 段、bc 段和 ab 段相似,采用同样的方法分析可得。 应当指出,顶、底界面上侧的平直段长度均为 AO 。 2.电位电极系 以高阻厚层为例, 使用式(8-7)的关系, 结合图 8-6 对电位电极系视电阻率曲线进行定性 分析如下: 。随着电极系自下而上趋近底界面,虽因高阻 ? M M ? ? w ,则视电阻率为 ? s ? ? w (ab 段) 层排斥作用递增使 j M M 逐渐减小, 但考虑到电位电极系探测范围大, 在积分限之内,? M M 增大的幅度超过 j M M 减小的幅度,因而综合的结果,造成 ? s 缓慢上升直至 M 极到达底界面
1 2 1 2 1 2

当 电 极 系 位 于 下 部 围 岩 且 离 底 界 面 足 够 远 时 , 因 无 高 阻 层 影 响 , j M1M 2 ? j0 、

为止(bc 段) 。从 M 极越过底界面起, 到 A 极抵达底界面止,因 H ? 10AM ,顶界面离电 极系甚远,无上部围岩的影响,与梯度电极系平直段一样,视电阻率为常数, 即 。当整个电极系穿过底界面进入高阻层,并随提升 ? s ? ?平均 ? 2?t ? w ( ?t ? ? w ) (cd 段) 渐渐 离开底界面,此时虽 ? M M 基本不变,但下部围岩对电流的吸引减弱,使 j M M 随之上 升,因而 ? s 逐渐提高(de 段) 。
1 2 1 2

1

2

在电极系上移至高阻厚层中部时,由于 H ? 10AM ,上下围岩的影响均可忽略不计, 则其视电阻率 ? s ? 。然后,随着电极系继续提升,所得视电阻率的各段,可用 ?t (ef 段) 同样的分析方法予以解释。电位电极系视电阻率曲线对称于岩层中心,使其整个曲线特点易 于掌握,其上半部分曲线似如下半部分的映照。

图 8-6

高阻厚层电位电极系 ? s 曲线

132

? t —地层电阻率; ? w —围岩电阻率; ? t ? ? w ; H ? 10AM
电位电极系 ? s 曲线上下两平直段的长度均为 AM ,平直段的中点即为岩层的界面。厚 层普通电极系视电阻率理论曲线的特点归纳如下:

? s 曲线可反映岩层电阻率的相对变化,在高阻厚层上 ? s 曲线呈凸起的正异常,而 低阻厚层呈凹下的负异常。 据此可由 ? s 曲线的变化来判断岩层电阻率的相对高低, 因而能划
(1) 分钻孔地质剖面。 (2)厚层异常中部的视电阻率,为该层的真电阻率。 (3)在曲线形态方面:电位电极系,记录点位于 AM 中点,其 ? s 曲线对称于岩层中心,岩 层界面对应于 ? s 曲线平直段中点(即分层点) ;梯度电极系的 ? s 曲线不对称, 在岩层界面上 出现极值。顶部梯度电极系极大值位于高阻层顶界面,而极小值在高阻层底界面;底部梯度 电极系极大值位于高阻层底界面,而极小值在顶界面。由于极大值在曲线中最显目,所以, 常用梯度电极系视电阻率曲线的极大值来划分岩层的一个界面。此外,在岩层界面的一侧也 有平直段存在, 对于顶部梯度电极系平直段在界面的上侧;而底部梯度电极系平直段在界面 的下侧。 应当指出,对于有钻孔影响、岩层不是厚层、井轴不垂直于岩层界面,以及电极系为非 理想电极系的情况,上述结论不完全成立,需作适当的修正。

三、视电阻率曲线的影响因素
1.围岩影响 岩层总是有限厚的,当目的层厚度小于普通电极系探测范围的纵向宽度时,围岩的影响 不可避免。围岩的影响程度,取决于目的层的厚度 H 和围岩电阻率 ? w 。一般而言,厚度 H 越小,或者围岩与目的层之间的电阻率差异越大,则围岩影响就越严重,由此造成目的层视 电阻率与真电阻率的偏差越明显。由图 8-11 可知以下几点: (1)在高阻厚层上,两种电极系视电阻率曲线均呈凸起的正异常。最初,其幅度均随厚度 减小而降低;在 H ? L 之后,电位电极系异常幅度下降为低于 ? w 的凹下负异常,但梯度电 极系异常幅度反而增大且渐趋真电阻率 ? t 。 (2)分层点是测井曲线定厚解释的依据。分层点的位置:梯度电极系始终在视电阻率曲 线的极值点, 便于辨认; 而电位电极系仅当 H ? AM 时分层点才在直线段的中点,H ? AM 之后分层点就难以确定。 2.井眼影响 井眼影响是指钻孔中井液对测井的影响。测井时,电极系是浸泡在钻孔的井液中。井液 既是传导电流使之注入地层建立电流场的媒介,又是包围电极系成为被探测的第一层介质。 因此,井液的存在对探测岩层电阻率的影响不可忽视。 电阻率测井的井液影响程度,取决于井径 d 和井液电阻率 ? m 。 测井通常所用的井液有清水和泥浆之分。其中,清水井液多用于水文测井。按制作材料 或井液电阻率 ? m 的不同,泥浆分为水基泥浆和油基泥浆, 或低阻泥浆( ? m ?

? t )和高阻

133

图 8-7

不同厚度高阻岩层的视电阻率曲线( d

? 0 ; ?t ? w ? 5 )

a—理想梯度电极系的视电阻率曲线; b—理想电位电极系的视电阻率曲线;

泥浆( ? m ?

。水基泥浆普遍用于煤田测井、石油测井、金属与非金属测井及工程测井, ?t )

而油基泥浆仅用于石油测井。低阻和高阻泥浆造成的井液影响有不同的规律,下面仅分析低 阻泥浆的井液影响。 对于低阻泥浆而言,井径 d 越大、井液电阻率越低,则井液对供电电流的吸引产生的分 流影响就越严重。在其它条件一致的情况下,电位电极系的视电阻率受井液的影响要比梯度 电极系小;但受围岩影响电位比梯度大。 实测的视电阻率曲线是在同时受井液影响和围岩影响情况下的记录结果,其围岩影响和 井液影响的基本规律依然成立(图 8-8) 。

134

图 8-12

有限厚单一高阻岩层视电阻率曲线
a─梯度电极系; b─电位电极系

? t ─地层电阻率; ? m ─井液电阻率; ? w ─围岩电阻率; ? t ? m ? 10 ; ? w ? m ? 1
比较有限厚单一高阻岩层视电阻率实测曲线和理论曲线的差别,不难看出实测曲线变得 圆滑,理论曲线上的平直段和突变段消失;实测曲线因受井液影响,其视电阻率值和异常幅 度普遍降低。但是,曲线的基本形态和反应岩层电阻率相对高低的特征不变。 3.邻层的影响 邻层影响是指相邻岩层对目的层视电阻率的影响。在测量目的层视电阻率时,若邻层不 在探测范围之内,则不存在邻层的影响;否则邻层影响不能忽视。尤其在由电阻率不同的小 分层组成的交互层上,由于间距很小,邻层影响十分明显,致使曲线发生畸变。其中,高阻 邻层的影响尤为突出,其实质是高阻邻层对电流的排斥作用所致。 邻层影响的程度与电极系的类型、电极距有关,并取决于邻层的电阻率与间距。当电极 系类型、电极距与邻层电阻率确定时,邻层的影响随邻层间距减小而加剧。当电极距接近或 大于交互层总厚度时,因邻层影响严重,使 ? s 曲线已无法划分交互层中的小分层。 4.岩层倾斜的影响 前面所述的问题和结论,均以钻孔井轴与岩层层面垂直为前提。当井轴与层面斜交时, 普通电极系视电阻率曲线会有所变化,这种影响称为岩层倾斜的影响。通常将岩层面的法线 与井轴的夹角 ? ( ? ? 90 )称为该岩层的视倾角。当井轴与层面垂直时,其视倾角 ? 为零;
?

当井轴沿铅垂线穿过岩层时,其视倾角即为该岩层的真倾角。由高阻岩层在不同视倾角时顶 部梯度电极系和电位电极系视电阻率测井的理论曲线可知(图 8-13) ,从异常幅度和曲线形 状来看,岩层倾斜对梯度电极系影响甚大,而对电位电极系的影响并不明显。

135

图 8-13

岩层(视)倾角对视电阻率曲线的影响

a、b—顶部梯度电极系视电阻率理论曲线, c、d—电位电极系视电阻率理论曲线,

AO ? 0.5H ; AM ? 0.5H

在倾斜条件下,普通电极系视电阻率曲线定厚解释所得的煤岩层厚度应为视厚度 H s 。 视厚度 H s 经倾斜校正后可得岩层的真厚度 H , 按 H ? H s cos? 的换算。 5.电极系参数的影响 电极系参数影响主要是指电极距 L 和成对电极之间的距离即极距对视电阻率的影响。 1)电极距 L 的影响 普通电极系高阻岩层视电阻率曲线形状和异常幅度,除 ? t

?w 、

? t ? m 之外,还与 H L 、 L d 密切相关。当其它条件不变时,电极距 L 增大,虽一方面
使 L d 加大可削弱井眼的影响,但另一方面因 H L 减小却加剧了围岩影响;反之,亦然。 因此在电极系设计中,应选择最佳电极距,兼顾对围岩和井眼影响的抑制使之均达到最小, 取得较明显异常反应的视电阻率曲线。 2)成对电极极距的影响 视电阻率理论曲线均为理想电极系的视电阻率曲线,但实测曲 线是非理想电极系的视电阻率曲线,在实测曲线与理论曲线之间存在的差异,这种差异是由 成对电极极距的影响所致。 当 MN AO 比值越小, 实测曲线越与梯度曲线相似; 当 MN AM 比值越大,实测曲线越与电位曲线类同。理论和实践证明,电位电极系 MN 极距应取

MN ? 19AM ~ 20AM ;梯度电极系应取 MN ? 0.2 AO ~ 0.4 AO 。 四、普通电阻率测井的应用
普通电阻率测井与其它测井相配合可鉴别煤层、含油气水层和金属或非金属等矿层,区 分岩性,确定矿岩层的深度和厚度,划分钻孔地质剖面;进行钻孔剖面的地层对比,研究勘 探区的地质构造;确定第四纪含水层层位、井径局部扩大段(如扩孔、岩溶等) ,以及井内金 属物(如钻探事故残留在孔内的套管、钻杆)的位置;计算煤层的灰分与水分,以及储集层 的孔隙度、含油气饱和度和含水饱和度、估计渗透层的渗透率;研究沉积环境等地质任务。 在煤系地层中(图 8-14) ,除砂岩外,其它岩层与煤层之间均有较稳定而又有明显差别

136

图 8-14

×孔煤系地层的电位电极系(M0.1A)视电阻率曲线实例 1─页岩; 2─砂质页岩;3─砂岩; 4─煤层

的导电性。在 ? s 曲线上,煤层显示为明显的高阻层,页岩最低为曲线的背景值,而砂岩、砂 质页岩介于两者之间,并也有较大的差异。此外, ? s 曲线还相当清晰地反映出煤层的夹矸。 普通电极系视电阻率曲线,至今仍是划分矿、岩层界面的主要方法之一。

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电阻率测井2011
本节将分别论述普通电阻率测井、侧向测井、微 电阻率测井及感应测井。 一、普通电阻率测井 1.普通电阻率测井原理 电阻率测井就是沿井身测量井周围地层电阻率的...
测井答案
9.由测井探测特性知,普通电阻率测井提供的 是探测范围内 共同贡献。对于非均匀 电介质,其大小不仅与测井环境有关,还与测井仪器___和___有关。电极系 A0.5...
测井考试题及答案完整版
测井考试题及答案完整版_从业资格考试_资格考试/认证_教育专区。1. 什么叫地球...普通电阻率测井旳电位电机系和梯度电极系的特点是什么? 电位电极系的特点: 成...
常用测井曲线符号及单位(最规范版)
中文名称 地层真电阻率 冲洗带地层电阻率 深探测感应测井 中探测感应测井 浅...GG01 屏蔽增益 GG02 屏蔽增益 GG03 屏蔽增益 GG04 屏蔽增益 GG05 屏蔽增益 ...
测井对比
测井对比_能源/化工_工程科技_专业资料。普通电阻率测井() 示意图: 曲线特征: 梯度电极系 ①高阻厚层(h>L) 曲线对地层中部不对称,底部梯度电极系 Ra 曲线在...
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